Андрей Смирнов
Время чтения: ~17 мин.
Просмотров: 0

Cила тока: формула

Ток смещения

Известен
из практики факт прохождения электрического
переменного тока по цепи, включающий в
себя конденсатор. Значительно важным
тут приходится то, что ток протекает
между обкладками по пространству, в
котором нет каких-либо носителей
электрического заряда. Вследствие чего
можно предположить, что в данной области
течёт некий ток, натура которого
принципиально непохожа на натуры тока
проводимости, ранее освоенного. Данный
ток впервые был влит в электродинамику
Максвеллом, а назвал он его током
смещения. 

Мы
видим цепь с конденсатором, представленную
изображением ниже, в нём выделена
замкнутая поверхность S,
охватывающая одну из обкладок конденсатора.

Из
закона Гаусса надлежит, что если, когда
между обкладками имеется вакуум,

Ток в
цепи в свою очередь, найдется следующим
образом: 

Последнее
выражение показывает, что величина 

обладает
размерностью плотности тока, который
и должен называться током смещения. 

Таким
образом, плотность тока смещения в
вакууме 

Предложением
Максвелла было введение плотности тока
смещения в правую часть закона полного
тока наряду плотностью тока проводимости.
Данное решение оказалось довольно
значительным для электродинамики,
поскольку при этом становилось возможным
устанавить внутреннюю взаимосвязь
магнитного и электрического поля. В
действительности, к протеканию тока
смещения, который, в свою очередь,
вызывает появление магнитного поля,
приводит изменение во времени
электрического поля в какой-либо точке
пространства.

Рассчитаем,
применяя теорему о циркуляции, индукцию
магнитного поля внутри соленоида. Рассмотрим
соленоид длиной l,
имеющий N витков,
по которому течет ток (рис. 175). Длину
соленоида считаем во много раз больше,
чем диаметр его витков, т. е. рассматриваемый
соленоид бесконечно длинный.
Экспериментальное изучение магнитного
поля соленоида (см. рис. 162, б) показывает,
что внутри соленоида поле является
однородным, вне соленоида — неоднородным
и очень слабым.

На
рис. 175 представлены линии магнитной
индукции внутри и вне соленоида. Чем
соленоид длиннее,тем
меньше магнитная индукция вне его.
Поэтому приближенно можно считать, что
поле бесконечно длинного соленоида
сосредоточено целиком внутри него, а
полем вне соленоида можно пренебречь.

Для
нахождения магнитной индукции В выберем
замкнутый прямоугольный кон­тур ABCDA, как
показано на рис. 175. Циркуляция вектора В по
замкнутому контуру ABCDA, охватывающему
все N витков,
согласно (118.1), равна

Интеграл
по ABCDA можно
представить в виде четырех интегралов:
по АВ,
ВС,
CDи DA. На
участках АВ и CD контур
перпендикулярен линиям магнитной
индукции и Bl=0. На
участке вне соленоида B=0.
На участке DA циркуляция
вектора В равна Вl(контур
совпадает с линией магнитной индукции);
следовательно,

(119.1)

Из (119.1) приходим
к выражению для магнитной индукции поля
внутри соленоида (в вакууме):

(119.2)

Получили,
что поле внутри соленоида однородно (краевыми
эффектами в областях, прилегающих к
торцам соленоида, при расчетах
пренебрегают). Однако отметим, что вывод
этой формулы не совсем корректен (линии
магнитной индукции замкнуты, и интеграл
по внешнему участку магнитного поля
строго нулю не равен). Корректно рассчитать
поле внутри соленоида можно, применяя
закон Био — Савара — Лапласа; в результате
получается та же формула (119.2).

Важное
значение для практики имеет также
магнитное поле тороида —
кольцевой катушки, витки которой намотаны
на сердечник, имеющий форму тора (рис.
176). Магнитное поле, как показывает опыт,
сосредоточено внутри тороида, вне его
поле отсутствует

Линии
магнитной индукции в данном случае, как
следует из соображений симмет­рии,
есть окружности, центры которых
расположены по оси тороида. В качестве
контура выберем одну такую окружность
радиуса r.
Тогда, по теореме о циркуляции
(118.1), B2r=NI, откуда
следует, что магнитная индукция внутри
тороида (в вакууме)

где N
 число
витков тороида.

Если
контур проходит вне тороида, то токов
он не охватывает и B2r=0.
Это означает, что поле вне тороида
отсутствует (что показывает и опыт).

Определение закона полного тока

Важные выводы и пояснения:

  • напряженность зависит от источника тока;
  • индукция выполняет силовые функции воздействия на движущиеся по цепи заряды;
  • параметры поля формируются магнитными свойствами определенной среды.

На практике усиление тока сопровождается пропорциональным изменением поля (магнитной индукции). Базовое правило справедливо при рассмотрении цепей, созданных из серебра, влажного или сухого воздуха, других материалов.

Измененные правила действуют в железе или иной среде с выраженными ферромагнитными свойствами. Именно такие решения применяют при создании трансформаторов и других изделий для улучшения потребительских характеристик.

Для упрощения следует начать изучение физических величин и расчетов на примере нейтральной среды. При отсутствии ферромагнитных параметров можно изобразить магнитное поле несколькими замкнутыми линиями длиной L. В этом случае полный ток (I) будет зависеть от индукции (B) следующим образом:

I = (B*L)/м.

Здесь m – магнитная постоянная, которая в стандартной системе единиц измерения приблизительно равна 1,257*10-7 Генри на метр (Гн/м).

Важно! В действительности подобные идеальные условия встречаются редко, когда индукция сохраняет одинаковые параметры вдоль всей линии контура. Прямой проводник и тороид

Прямой проводник и тороид

Поле формируется перпендикулярно прямому длинному проводнику. Его линии образуют набор из множества окружностей. Центр каждой из них соответствует продольной оси проводника. Расстояние от нее до кольца – r. Длину (L) вычисляют по стандартной геометрической пропорции:

L = 2π*r.

Если разместить витки симметрично на тороидальном сердечнике из электрически нейтрального фарфора для устранения искажений, линии магнитного поля будут проходить внутри равномерно. Кольца, как показано на рисунке с вырезанным сегментом, образуют замкнутые контуры. В такой конструкции обеспечивается неизменность индукции. Для каждой отдельной линии можно пользоваться формулой:

B*L = B* 2π*r = m*I.

Суммарное значение (полный ток) получают умножением на количество витков (N).

На основе приведенных данных нетрудно вычислить индукцию, которая будет создана внутри нейтрального тороидального кольца при определенной силе тока:

B = m*(I*N/L).

Эта пропорция позволяет сделать определение удельного полного тока:

(IN)o=(I*N)/L.

Зная размеры тора и другие исходные параметры, вычисляют индукцию у внутреннего и наружного края. При необходимости делают коррекции с помощью изменения толщины кольца, количества витков.

Намагничивание железного кольца

Если на основу из ферромагнитного материала намотать две обмотки (изолированные), будут создан наглядный образец для измерений. Изменяя силу тока в одном проводнике, можно наблюдать за изменением электродвижущей силы по подключенному к другой паре выводов прибору.

На графике приведены результаты эксперимента при использовании кольца, сделанного из железа с минимальным количеством примесей. Если применить закон полного тока для рассмотренного выше примера с нейтральным сердечником в точке «а», должно получиться приблизительно 5*10-4 Тл. Между тем в действительности напряженность составляет для этой силы тока 1,2 Тл при одинаковых размерах тока и количестве сделанных витков.

Корректируют вычисления с учетом поправочного коэффициента – магнитной проницаемости. Следует подчеркнуть, что это параметр не линейный. Максимальный полезный эффект наблюдается при относительно небольших значениях силы тока. Значительный спад после порогового уровня насыщения ограничивает практическое применение рассмотренных свойств.

Суть закона

Рассматриваемый закон, применимый в магнитных цепях, определяет следующую количественную связь между входящими в него составляющими. Циркуляция вектора магнитного поля по замкнутому контуру пропорциональна сумме токов, пронизывающих его. Чтобы понять физический смысл закона полного тока – потребуется ознакомиться с графическим представлением описываемых им процессов.

Из рисунка видно, что около двух проводников с протекающими по ним токами I1 и I2 образуется поле, ограниченное контуром L. Оно вводится как мысленно представляемая замкнутая фигура, плоскость которой пронизывают проводники с движущимися зарядами. Простыми словами этот закон можно выразить так. При наличии нескольких потоков электричества через мысленное представляемую поверхность, охватываемую контуром L, в ее пределах формируется магнитное поле с заданным распределением напряженности.

За положительное направление движения вектора в соответствии с законом для контура магнитной цепи выбирается ход часовой стрелки. Оно также является мысленно представляемым.

Такое определение создаваемого токами вихревого поля предполагает, что направление каждого из токов может быть произвольным.

Для справки! Вводимую полевую структуру и описывающий ее аппарат следует отличать от циркуляции электростатического вектора «Е», который при обходе контура всегда равен нулю. Вследствие этого такое поле относится к потенциальным структурам. Циркуляция же вектора «В» магнитного поля никогда не бывает нулевой. Именно поэтому оно называется «вихревым».

Основные понятия закона полного тока

Для того чтобы наглядно представить себе, как работает этот закон, необходимо ограничить в пространстве условную поверхность S таким же условным контуром L. Направление обхода на нем устанавливается таким образом, чтобы движение от конца вектора происходило против часовой стрелки, вдоль контура элементарной площадки dS.

В этом случае значение полного тока, пронизывающего контур, будет выглядеть в виде следующей формулы:

Таким образом, в соответствии с законом полного тока, вектор напряженности магнитного поля, циркулирующий вдоль контура L, инициированный протекающим током , становится равным полному току, согласно формуле:

Данное соотношение закон полного тока легко переводит в интегральную форму, то есть плотность тока оказывается непосредственно связанной с напряженностью магнитного поля:

Если принять за факт, что

Магнитная энергия тока. Плотность энергии магнитного поля.


Приращение плотности энергии магнитного
поля

-количество
энергии на единицу объем (плотность
энергии магнитного поля).

Энергия
магнитного поля:
Согласно
закону сохранения энергии энергия
магнитного поля, созданного током, равна
той энергии, которую должен затратить
источник тока (гальванический элемент,
генератор на электростанции и др.) на
создание тока. При размыкании цепи эта
энергия переходит в другие виды энергии.
То,
что для создания тока необходимо
затратить энергию, т. е. необходимо
совершить работу, объясняется тем, что
при замыкании цепи, когда ток начинает
нарастать, в проводнике появляется
вихревое электрическое поле, действующее
против того электрического поля, которое
создается в проводнике благодаря
источнику тока. Для того чтобы сила тока
стала равной /, источник тока должен
совершить работу против сил вихревого
поля. Эта работа идет на увеличение
энергии магнитного поля тока. При
размыкании цепи ток исчезает, и вихревое
поле совершает положительную работу.
Запасенная током энергия выделяется.
Это обнаруживается, например, по мощной
искре, возникающей при размыкании цепи
с большой индуктивностью.

Энергия
магнитного поля, созданного током,
проходящим по участку цепи с индуктивностью
L, определяется по формуле

плотность
энергии магнитного поля

(т. е. энергия единицы объема) пропорциональна
квадрату магнитной индукции:

§4 Магнитное поле соленоида и тороида

Соленоид представляет
цилиндрический каркас, на который
намотаны витки проволоки. Рассмотрим
бесконечно длинный соленоид, т.е. соленоид
у которого ? >> d,
где ? — длина, d –
диаметр соленоида. Внутри такого
соленоида магнитное поле
однородно. Однороднымназывается
поле, силовые линии которого параллельны
и густота их постоянна.

Применим
закон полного тока для вычисления
напряженности магнитного поля соленоида.
Представим контур L,
по которому рассматривается циркуляция
вектора ,
состоящим из четырех связанных участков
1-2; 2-3; 3-4; 4-1. Тогда циркуляция векторапо
выбранному нами контуруL будет
равна

.

;

,
т.к.  и,
следовательно,,

,
т.к.  мы выбрали участок 3-4 достаточно
далеко от соленоида и можно считать,
что поле вдали от соленоида равно нулю,

,
т.к.  и,
следовательно,.

охватываетN токов,
где N –
число витков соленоида, тогда по закону
полного тока

 ;

 —
магнитное поле бесконечно длинного
соленоида

n –
плотность намотки – число витков на
единицу длины .

Напряженность
поля внутри соленоида равна числу
витков, приходящихся на единицу длины
соленоида, умноженному на силу тока.

Тороид –
тор, с намотанными на него витками
проволоки. В отличие от соленоида, у
которого магнитное поле имеется как
внутри, так и снаружи, у тороида магнитное
поле полностью сосредоточено внутри
витков, т.е. нет рассеивания энергии
магнитного поля.

,

где .

 –
магнитное
поле тороида.

Если R >>Rвитка,
то R ≈r и H = n?.

Вопрос

Сформулируйте
теорему Гаусса для магнитного поля?

Ответ

Савельев
И.В, т.2, стр. 144

Отсутствие
в природе магнитных зарядов приводит
к тому, что линии вектора В не
имеют ни начала, ни конца. Поэтому в
соответствии с формулой (11.10) поток
вектора Вчерез
замкнутую поверхность должен быть
равен нулю. Таким образом, для любого
магнитного поля и произвольной
замкнутой поверхности S имеет
место условие     (49.1)

Эта
формула выражает теорему Гаусса для
вектора В:
поток вектора магнитной индукции
через любую замкнутую поверхность
равен нулю.

Википедия

Поток
вектора магнитной
индукции через
любую замкнутую поверхность равен
нулю:

или
в дифференциальной форме

Это
эквивалентно тому, что в природе не
существует «магнитных зарядов»
(монополей),
которые создавали бы магнитное поле,
как электрические заряды создают
электрическое поле.
Иными словами, теорема Гаусса для
магнитной индукции показывает, что
магнитное поле является (полностью) вихревым

Сила
Лоренца


сила, действующая со стороны магнитного
поля на движущуюся электрически
заряженную частицу.

где
q — заряд частицы;
V — скорость заряда; 
B
— индукции магнитного поля;
a — угол
между вектором скорости заряда и вектором
магнитной индукции.

Направление
силы Лоренца определяется по правилу
левой руки:

Если
поставить левую руку так, чтобы
перпендикулярная скорости составляющая
вектора индукции входила в ладонь, а
четыре пальца были бы расположены по
направлению скорости движения
положительного заряда (или против
направления скорости отрицательного
заряда), то отогнутый большой палец
укажет направление силы Лоренца

Так
как сила Лоренца всегда перпендикулярна
скорости заряда, то она не
совершает работы (т.е.
не изменяет величину скорости заряда
и его кинетическую энергию).

Если
заряженная частица движется параллельно
силовым линиям магнитного поля, то Fл =
0 , и заряд в магнитном поле движется равномерно
и прямолинейно.

Если
заряженная частица движется перпендикулярно
силовым линиям магнитного поля, то сила
Лоренца является центростремительной

и
создает центростремительное ускорение
равное 

В
этом случае частица движется
по окружности.


.
 

Согласно
второму закону Ньютона: сила Лоренца
равнв произведению массы частицы на
центростремительное ускорение 

тогдарадиус
окружности 

апериод
обращения заряда в
магнитном поле

Так
как электрический ток представляет
собой упорядоченное движение зарядов,
то действие магнитного поля на проводник
с током есть результат его действия на
отдельные движущиеся заряды.

47 Основы теории Максвелла. Вихревое электрическое поле.

1°.
Теорией
Максвелла
называется
последовательная теория единого
электромагнитного поля произвольной
системы электрических зарядов и токов.
В теории Максвелла решается ос­новная
задача электродинамики:
по
заданному распределению заря-дов и
токов отыскиваются характеристики их
электрического и маг­нитного полей.

2°. Теория Максвелла
— феноменологическая: в ней не
рас­сматриваются молекулярное строение
среды п механизм процессов, происходящих
в среде в электромагнитном поле.
Электрические и магнитные свойства
среды характеризуются тремя величинами:
относительной диэлектрической
проницаемостью, от­носительной
магнитной проницаемостью |удельной
электрической проводимостью, которые
предполагают­ся известными из
опыта.

3°. Теория Максвелла
— макроскопическая. В ней изучаются
макроскопические электромагнитные
поля таких систем покоя­щихся и
движущихся электрических зарядов,
пространственная протяженность которых
па много порядков больше размеров
ато­мов и молекул.

4°.
Макроскопические заряды и токи являются
совокупностями микроскопических зарядов
и токов, создающих свои электрические
и магнитные микрополя,
непрерывно
изменяющиеся в каждой точке пространства
с течением времени.

5°.
Теория Максвелла является теорией
близкодействия
со­гласно
которой электрические и магнитные
взаимодействия осу­ществляются
посредством электромагнитного поля и
распростра­няются с конечной скоростью,
равной скорости света в данной сре­де.

Вихревое
эл. поле-всякое перемен. магнит. поле
возник. в окр. простран.Не зависит от
наличии в прост. проводн.

Явления самоиндукции и взаимной индукции. Индуктивность длинного соленоида. Коэффициент взаимной индукции.

ЭДС
индукции, возникающая в самом же контуре,
называется ЭДС самоиндукции, а само
явление – самоиндукция. Если же ЭДС
индукции возникает в соседнем контуре,
то говорят о явлении взаимной индукции.

Ф
= M*I

Коэффициент
взаимной индукции (М) зависит от формы
и размеров контуров и от их взаимного
расположения. Он зависит также от свойств
окружающей среды.

Соленоид
— длинная, тонкая катушка, то есть
катушка, длина которой намного больше,
чем её диаметр. Индукти́вность (или
коэффициент самоиндукции) — коэффициент
пропорциональности между электрическим
током, текущим в каком-либо замкнутом
контуре, и магнитным потоком, создаваемым
этим током через поверхность, краем
которой является этот контур.

Суть закона

Рассматриваемый закон, применимый в магнитных цепях, определяет следующую количественную связь между входящими в него составляющими. Циркуляция вектора магнитного поля по замкнутому контуру пропорциональна сумме токов, пронизывающих его. Чтобы понять физический смысл закона полного тока – потребуется ознакомиться с графическим представлением описываемых им процессов.

Из рисунка видно, что около двух проводников с протекающими по ним токами I1 и I2 образуется поле, ограниченное контуром L. Оно вводится как мысленно представляемая замкнутая фигура, плоскость которой пронизывают проводники с движущимися зарядами. Простыми словами этот закон можно выразить так. При наличии нескольких потоков электричества через мысленное представляемую поверхность, охватываемую контуром L, в ее пределах формируется магнитное поле с заданным распределением напряженности.

За положительное направление движения вектора в соответствии с законом для контура магнитной цепи выбирается ход часовой стрелки. Оно также является мысленно представляемым.

Такое определение создаваемого токами вихревого поля предполагает, что направление каждого из токов может быть произвольным.

Для справки! Вводимую полевую структуру и описывающий ее аппарат следует отличать от циркуляции электростатического вектора «Е», который при обходе контура всегда равен нулю. Вследствие этого такое поле относится к потенциальным структурам. Циркуляция же вектора «В» магнитного поля никогда не бывает нулевой. Именно поэтому оно называется «вихревым».

Для справки

В самой полной и объемлющей системе измерений СГС напряженность магнитного поля представляется в эрстедах (Э). В другой действующей системе (СИ) она выражается в амперах на один метр (А/метр). Сегодня эрстед постепенно вытесняется более удобной в работе единицей – ампером на метр. При переводе результатов измерений или расчетов из СИ в СГС используется следующее соотношение:

1 Э = 1000/(4π) А/м ≈ 79,5775 Ампер/метр.

В заключительной части обзора отметим, что независимо от того, какая используется формулировка закона полных токов – суть его остается неизменной. Своими словами это можно представить так: он выражает отношения между токами, пронизывающими данный контур и создаваемыми в веществе магнитными полями.

Напоследок рекомендуем просмотреть полезное видео по теме статьи:

Материалы по теме:

  • Что такое электрическое поле
  • Зависимость сопротивления проводника от температуры
  • Величайшие открытия Николы Тесла

Опубликовано:
03.07.2019
Обновлено: 03.07.2019

Основы теории Максвелла. Вихревое электрическое поле.

1°. Теорией
Максвелла
называется
последовательная теория единого
электромагнитного поля произвольной
системы электрических зарядов и токов.
В теории Максвелла решается ос­новная
задача электродинамики:
по
заданному распределению заря-дов и
токов отыскиваются характеристики их
электрического и маг­нитного полей.

2°. Теория Максвелла — феноменологическая:
в ней не рас­сматриваются молекулярное
строение среды п механизм процессов,
происходящих в среде в электромагнитном
поле. Электрические и магнитные свойства
среды характеризуются тремя величинами:
относительной диэлектрической
проницаемостью, от­носительной
магнитной проницаемостью |удельной
электрической проводимостью, которые
предполагают­ся известными из
опыта.

3°. Теория Максвелла — макроскопическая.
В ней изучаются макроскопические
электромагнитные поля таких систем
покоя­щихся и движущихся электрических
зарядов, пространственная протяженность
которых па много порядков больше размеров
ато­мов и молекул.

4°. Макроскопические заряды
и токи являются совокупностями
микроскопических зарядов и токов,
создающих свои электрические и магнитные
микрополя, непрерывно
изменяющиеся в каждой точке пространства
с течением времени.

5°. Теория Максвелла является
теорией близкодействия
со­гласно которой
электрические и магнитные взаимодействия
осу­ществляются посредством
электромагнитного поля и распростра­няются
с конечной скоростью, равной скорости
света в данной сре­де.

Вихревое эл. поле-всякое
перемен. магнит. поле возник. в окр.
простран.Не зависит от наличии в прост.
проводн.

Практическое применение в расчетах

Закон Ома для переменного тока

Закон полного тока является основным законом при расчете магнитных цепей и дает возможность без особых усилий определять напряженность поля.

Примеры магнитных цепей

Магнитная цепь являет собой комплекс физических тел, обладающих сильно выраженными магнитными свойствами, магнитодвижущих сил и других условий, по которым смыкается магнитный поток. Магнитодвижущая сила определяется как произведение количества витков катушки на протекающий в ней электрический ток:

F=Iω, где:

  • F – магнитодвижущая сила;
  • ω – количество витков в катушке;
  • I – электрический ток.

Подобно тому, как электродвижущая сила электрической цепи провоцирует возникновение тока, так и магнитодвижущая сила магнитной цепи вызывает магнитный поток. Направление магнитодвижущей силы в схемотехнике определяется на основании правила буравчика.

Параметры, описывающие характеристики магнитной или электрической цепи, являются тождественными. Аналогичными являются и мероприятия по расчету цепей. Постоянные токи в электрических цепях возникают благодаря электродвижущей силе. В магнитных цепях эту функцию выполняет магнитодвижущая сила обмоток. Характеристика сопротивления току в электрической цепи имеет свою аналогию в магнитной цепи в виде магнитного сопротивления.

Неразветвленная магнитная цепь

Согласно закону полного тока, выражение, описывающее процессы в магнитной цепи (рис. выше), выглядит так:

Iω=H1L1+H2L2, где:

  • H1 – напряженность поля первого участка;
  • H2 – напряженность поля второго участка;
  • L1 – длина первого однородного участка;
  • L2 – длина второго однородного участка.

Поскольку напряженность магнитного поля и магнитная индукции на первом и втором участках равны:

  1. H1=B1/µа1, где:
  • B1 – магнитная индукция;
  • µа1 – магнитная проницаемость первого участка.
  1. B 1=Φ/S1, где:
  • Φ – магнитный поток;
  • S1 – площадь поперечного сечения первого участка.
  1. H2=B2/µа2, где:
  • B2 – магнитная индукция второго участка;
  • µа2 – магнитная проницаемость второго участка.
  1. B 2=Φ/S2, где:
  • Φ – магнитный поток;
  • S2 – площадь поперечного сечения второго участка.

выражение, описывающее закон полного тока, преобразовывается в:

Iω=ΦL1/µа1S1+ ΦL2/µа2S2=ΦRм1+ΦRм2, где:

  • Rм1=L1/µа1S1 – магнитное сопротивление первого участка;
  • Rм2=L2/µа2S2 – магнитное сопротивление второго участка.

Проводя аналогии с электрической цепью, произведение магнитного потока на магнитное сопротивление является магнитным напряжением:

Uм2=ΦRм2=H2L2.

Если выделить из формулы магнитный поток, получается формула, представляющая собой закон Ома для магнитной цепи:

Φ= Iω/Rм1+Rм2= Iω/∑Rм.

Для магнитной цепи, не имеющей магнитодвижущей силы, выражение будет выглядеть как:

Uм=ΦRм=HL.

Аналогично электрическим цепям на магнитные цепи распространяются постулаты Кирхгофа:

  1. Сумма магнитных потоков, втекающих в узел, равна сумме магнитных потоков, вытекающих из узла. Выражение выглядит как ∑Φк=0;
  2. Сумма магнитодвижущих сил, находящихся в контуре, равна сумме падений напряжений на всех отрезках цепи, что соответствует выражению ∑Iω=∑Uм=∑HL.

Закон полного тока для магнитных цепей стоит на одном уровне с основными законами, касающимися электрических цепей. Понимание закона полного тока позволит с легкостью проводить расчет и подбор необходимых устройств, в основе работы которых лежат магнитные потоки.

Рейтинг автора
5
Материал подготовил
Максим Иванов
Наш эксперт
Написано статей
129
Ссылка на основную публикацию
Похожие публикации